Potencial electrico en un punto del campo creado por varias cargas electricas

El potencial eléctrico en un punto es el trabajo que debe realizar una fuerza eléctrica para mover una carga positiva q desde la referencia hasta ese punto, dividido por unidad de carga de prueba.
Dicho de otra forma, es el trabajo que debe realizar una fuerza externa para traer una carga unitaria q desde la referencia hasta el punto considerado en contra de la fuerza eléctrica. Matemáticamente se expresa por:

$V = \frac{W}{q} \,\!$

Considérese una carga puntual de prueba positiva, la cual se puede utilizar para hacer el mapa de un campo eléctrico. Para tal carga de prueba $q_0 \,\!$ localizada a una distancia r de una carga q, la energía potencial electrostática mutua es:

$U = K\frac{ q_0 q}{r} \,\!$

De manera equivalente, el potencial eléctrico es $V = \frac{U}{q_0} \,\! = K\frac{q}{r} \,\!$

Considérese una carga puntual q en presencia de un campo eléctrico. La carga experimentará una fuerza eléctrica.

$\vec F=q \vec E \,\!$

Ahora bien, si se pretende mantener la partícula en equilibrio, o desplazarla a velocidad constante, se requiere de una fuerza que contrarreste el efecto de la generada por el campo eléctrico. Esta fuerza deberá tener la misma magnitud que la primera, pero sentido contrario, es decir:

(1)

Partiendo de la definición clásica de trabajo, en este caso se realizará un trabajo para trasladar la carga de un punto a otro.De tal forma que al producirse un pequeño desplazamiento dl se generará un trabajo dW. Es importante resaltar que el trabajo será positivo o negativo dependiendo de cómo se realice el desplazamiento en relación con la fuerza ${\vec F}_a \,\!$ . El trabajo queda, entonces, expresado como:

$dW={\vec F}_a \cdot d \vec{l}= F_a \, dl\cos (\theta) \,\!$

Nótese que en el caso de que la fuerza no esté en la dirección del desplazamiento, sólo se debe multiplicar su componente en la dirección del movimiento.

Será considerado trabajo positivo el realizado por un agente externo al sistema carga-campo que ocasione un cambio de posición y negativo aquél que realice el campo.

Teniendo en cuenta la expresión (1):

$dW=\vec F_a \cdot d \vec l = q \vec E \cdot d \vec {l} \,\!$

Por lo tanto, el trabajo total será:

$W=\int_{A}^{B} q\vec E \cdot d \vec l \,\!$

Si el trabajo que se realiza en cualquiera trayectoria cerrada es igual a cero, entonces se dice que estamos en presencia de un campo eléctrico conservativo.

Expresándolo matemáticamente:

$W=\int_{A}^{A} q\vec E \cdot d \vec l=0 \,\!$

Ahora bien, sea una carga q que recorre una determinada trayectoria en las inmediaciones de una carga Q tal como muestra la figura.

El trabajo infinitesimal es el producto escalar del vector fuerza F por el vector desplazamiento dl, tangente a la trayectoria, o sea:

$\vec F \cdot d \vec l=F \, dl \cos(\theta)=F \, dr \,\!$

donde dr es el desplazamiento infinitesimal de la carga q en la dirección radial.

Para calcular el trabajo total, se integra entre la posición inicial A, distante $r_A \,\!$ del centro de fuerzas y la posición final B, distante $r_B \,\!$ del centro fijo de fuerzas:

$W=\int_{A}^{B} \frac {1}{4\pi{\epsilon}_0}\frac{Qq}{r^2} \, dr=\frac {1}{4\pi{\epsilon}_0}\frac{Qq}{r_A}-\frac {1}{4\pi{\epsilon}_0}\frac{Qq}{r_B} \,\!$

De lo anterior se concluye que el trabajo W no depende del camino seguido por la partícula para ir desde la posición A a la posición B. lo cual implica que la fuerza de atracción F, que ejerce la carga Q sobre la carga q es conservativa. La fórmula de la energía potencial es:

$E_p=\frac {1}{4\pi{\epsilon}_0}\frac{Qq}{r} \,\!$

Por definición, el nivel cero de energía potencial se ha establecido en el infinito, o sea, si y sólo si $r=\infty, \quad E_p=0 \,\!$ .

[editar] Diferencia de Potencial eléctrico

Considérese una carga de prueba positiva $q_0 \,\!$ en presencia de un campo eléctrico y que se traslada desde el punto A al punto B conservándose siempre en equilibrio. Si se mide el trabajo que debe hacer el agente que mueve la carga, la diferencia de potencial eléctrico se define como:

$V_B - V_A= \frac {W_{AB}}{q_0} \,\!$

El trabajo $W_{AB} \,\!$ puede ser positivo, negativo o nulo. En estos casos el potencial eléctrico en B será respectivamente mayor, menor o igual que el potencial eléctrico en A.
La unidad en el SI para la diferencia de potencial que se deduce de la ecuación anterior es Joule/Coulomb y se representa mediante una nueva unidad, el voltio, esto es:

1 voltio = 1 joule/coulomb

Un electronvoltio (eV) es la energía adquirida para un electrón al moverse a través de una diferencia de potencial de 1 V, 1 eV = 1,6×10^-19 J. Algunas veces se necesitan unidades mayores de energía, y se usan los kiloelectronvoltios (keV), megaelectronvoltios (MeV) y los gigaelectronvoltios (GeV). (1 keV=10³ eV, 1 MeV = 10⁶ eV, y 1 GeV = 10⁹ eV).

Aplicando esta definición a la teoría de circuitos y desde un punto de vista más intuitivo, se puede decir que el potencial eléctrico en un punto de un circuito representa la energía que posee cada unidad de carga al paso por dicho punto. Así, si dicha unidad de carga recorre un circuito constituyendóse en corriente eléctrica, ésta irá perdiendo su energía (potencial o voltaje) a medida que atraviesa los diferentes componentes del mismo. Obviamente, la energía perdida por cada unidad de carga se manifestará como trabajo realizado en dicho circuito (calentamiento en una resistencia, luz en una lámpara, movimiento en un motor, etc.). Por el contrario, esta energía perdida se recupera al paso por fuentes generadoras de tensión. Es conveniente distinguir entre potencial eléctrico en un punto (energía por unidad de carga situada en ese punto) y corriente eléctrica (número de cargas que atraviesan dicho punto por segundo).

Usualmente se escoge el punto A a una gran distancia (en rigor el infinito) de toda carga y el potencial eléctrico $V_A \,\!$ a esta distancia infinita recibe arbitrariamente el valor cero. Esto permite definir el potencial eléctrico en un punto poniendo $V_A =0 \,\!$ y eliminando los índices:

$V=\frac {W}{q_0} \,\!$

siendo $W \,\!$ el trabajo que debe hacer un agente exterior para mover la carga de prueba $q_0 \,\!$ desde el infinito al punto en cuestión.

Obsérvese que la igualdad planteada depende de que se da arbitrariamente el valor cero al potencial $V_A \,\!$ en la posición de referencia (el infinito) el cual hubiera podido escogerse de cualquier otro valor así como también se hubiera podido seleccionar cualquier otro punto de referencia.

También es de hacer notar que según la expresión que define el potencial eléctrico en un punto, el potencial en un punto cercano a una carga positiva aislada es positivo porque debe hacerse trabajo positivo mediante un agente exterior para llevar al punto una carga de prueba (positiva) desde el infinito. Similarmente, el potencial cerca de una carga negativa aislada es negativo porque un agente exterior debe ejercer una fuerza (trabajo negativo en este caso) para sostener a la carga de prueba (positiva) cuando esta (la carga positiva) viene desde el infinito.

Por último, el potencial eléctrico queda definido como un escalar porque $W \,\!$ y $q_0 \,\!$ son escalares.

Tanto $W_{AB} \,\!$ como $V_B-V_A \,\!$ son independientes de la trayectoria que se siga al mover la carga de prueba desde el punto A hasta el punto B. Si no fuera así, el punto B no tendría un potencial eléctrico único con respecto al punto A y el concepto de potencial sería de utilidad restringida.

Una carga de prueba se mueve desde A hasta B en el campo de carga q siguiendo una de dos trayectorias. Las flechas muestran a E en tres puntos de la trayectoria II

Es posible demostrar que las diferencias de potencial son independientes de la trayectoria para el caso especial representado en la figura. Para mayor simplicidad se han escogido los puntos A y B en una recta radial.

Una carga de prueba puede trasladarse desde A hacia B siguiendo la trayectoria I sobre una recta radial o la trayectoria II completamente arbitraria.

La trayectoria II puede considerarse equivalente a una trayectoria quebrada formada por secciones de arco y secciones radiales alternadas. Puesto que estas secciones se pueden hacer tan pequeñas como se desee, la trayectoria quebrada puede aproximarse a la trayectoria II tanto como se quiera. En la trayectoria II el agente externo hace trabajo solamente a lo largo de las secciones radiales, porque a lo largo de los arcos, la fuerza $\vec F \,\!$ y el corrimiento $\vec dl \,\!$ son perpendiculares y en tales casos $\vec F \, d\vec l \,\!$ es nulo. La suma del trabajo hecho en los segmentos radiales que constituyen la trayectoria II es el mismo que el trabajo efectuado en la trayectoria I, porque cada trayectoria está compuesta del mismo conjunto de segmentos radiales. Como la trayectoria II es arbitraria, se ha demostrado que el trabajo realizado es el mismo para todas las trayectorias que unen A con B.

Aun cuando esta prueba sólo es válida para el caso especial ilustrado en la figura, la diferencia de potencial es independiente de la trayectoria para dos puntos cualesquiera en cualquier campo eléctrico. Se desprende de ello el carácter conservativo de la interacción electrostática el cual está asociado a la naturaleza central de las fuerzas electrostáticas.

Para un par de placas paralelas en las cuales se cumple que ${V}={Ed} \,\!$ , donde d es la distancia entre las placas paralelas y E es el campo eléctrico constante en la región entre las placas.

[editar] Campo eléctrico uniforme

Sean A y B dos puntos situados en un campo eléctrico uniforme, estando A a una distancia d de B en la dirección del campo, tal como muestra la figura.

Una carga de prueba q se mueve de A hacia B en un campo eléctrico uniforme E mediante un agente exterior que ejerce sobre ella una fuerza F.

Considérese una carga de prueba positiva q moviéndose sin aceleración, por efecto de algún agente externo, siguiendo la recta que une A con B.

La fuerza eléctrica sobre la carga será qE y apunta hacia abajo. Para mover la carga en la forma descrita arriba, se debe contrarrestar esa fuerza aplicando una fuerza externa F de la misma magnitud pero dirigida hacia arriba. El trabajo $W \,\!$ realizado por el agente que proporciona esta fuerza es:

$W_{AB}=Fd=qEd \,\!$

Teniendo en cuenta que:

$V_B-V_A=\frac{W_{AB}}{q} \,\!$

sustituyendo eso que esta mal se obtiene:

$V_B-V_A=\frac{W_{AB}}{q}=Ed \,\!$

Esta ecuación muestra la relación entre la diferencia de potencial y la intensidad de campo en un caso sencillo especial.

El punto B tiene un potencial más elevado que el A.
Esto es razonable porque un agente exterior tendría que hacer trabajo positivo para mover la carga de prueba de A hacia B.

Una carga de prueba q se mueve de A hacia B en un campo eléctrico no uniforme E mediante un agente exterior que ejerce sobre ella una fuerza F.

[editar] Campo eléctrico no uniforme

En el caso más general de un campo eléctrico no uniforme, este ejerce una fuerza $q\vec E \,\!$ sobre la carga de prueba, tal como se ve en la figura. Para evitar que la carga acelere, debe aplicarse una fuerza $\vec F \,\!$ que sea exactamente igual a $-q\vec E \,\!$ para todas las posiciones del cuerpo de prueba.

Si el agente externo hace que el cuerpo de prueba se mueva siguiendo un corrimiento $d \vec l \,\!$ a lo largo de la trayectoria de A a B, el elemento de trabajo desarrollado por el agente externo es $\vec F \cdot d\vec l\ \,\!$ . Para obtener el trabajo total $W_{AB} \,\!$ hecho por el agente externo al mover la carga de A a B, se suman las contribuciones al trabajo de todos los segmentos infinitesimales en que se ha dividido la trayectoria. Así se obtiene:

$W_{AB}=\int_{A}^{B}\vec F \cdot d \vec l=-q\int_{A}^{B}\vec E \cdot d \vec l \,\!$

Como $V_B-V_A=\frac{W_{AB}}{q} \,\!$ , al sustituir en esta expresión, se obtiene que

$V_B-V_A= -\int_{A}^{B}\vec E \cdot d \vec l \,\!$

Si se toma el punto A infinitamente alejado, y si el potencial $V_A \,\!$ al infinito toma el valor de cero, esta ecuación da el potencial en el punto B, o bien, eliminando el subíndice B,

$V= -\int_{\infty }^{B}\vec E \cdot d \vec l \,\!$

Estas dos ecuaciones permiten calcular la diferencia de potencial entre dos puntos cualesquiera si se conoce $\vec E \,\!$ .

[editar] Definición matemática

El potencial eléctrico suele definirse a través del campo eléctrico a partir del teorema del trabajo de la física.

$\Delta V = -\int_{\vec{r}_i}^{\vec{r}_f} \vec{E}(\vec{r}) \cdot d\vec{r}. \,\!$

donde E es el campo eléctrico vectorial generado por una distribución de carga eléctrica. Esta definición muestra que estrictamente el potencial eléctrico no está definido sino tan sólo sus variaciones entre puntos del espacio. Por lo tanto, en condiciones de campo eléctrico nulo el potencial asociado es constante. Suele considerarse sin embargo que el potencial eléctrico en un punto infinitamente alejado de las cargas eléctricas es cero por lo que la ecuación anterior puede escribirse:

$V (\vec{r})= -\int_{\infty}^{\vec{r}} \vec{E}(\vec{r}) \cdot d\vec{r}. \,\!$

En términos de energía potencial el potencial en un punto r es igual a la energía potencial entre la carga Q:

$V(r) = \frac{U(r)}{Q}. \,\!$

El potencial, según Coulomb eléctrico también puede calcularse a partir de la definición de energía potencial de una distribución de cargas:

$V(r)=\int_Q \frac{q}{r}. \,\!$

[editar] Ejemplos de potencial eléctrico asociados a diferentes distribuciones de carga

[editar] Potencial debido a una carga puntual

Una carga de prueba q, se mueve, mediante un agente exterior de A hasta B en el campo producido por una carga $q_0 \,\!$

Considérense los puntos A y B y una carga puntual q tal como muestra la figura. Según se muestra, $\vec E \,\!$ apunta a la derecha y $d\vec {l} \,\!$ , que siempre está en la dirección del movimiento, apunta a la izquierda. Por consiguiente:

$\vec E \cdot d\vec {l}\,\!=E \cos(180^\circ) \, dl=-E \, dl \,\!$

Ahora bien, al moverse la carga una trayectoria dl hacia la izquierda, lo hace en la dirección de la r decreciente porque r se mide a partir de q como origen. Así pues:

$\vec E \, d\vec {l}\,\!=E \, dr \,\!$

Por lo cual:

$V_B-V_A=-\int_A^B \vec E \cdot d\vec {l}=-\int_{r_A}^{r_B}E \, dr \,\!$

Combinando esta expresión con la de E para una carga puntual se obtiene:

$V_B-V_A=-\frac{q}{4\pi \epsilon }\int_{r_A}^{r_B} \frac{dr}{r^2}=\frac{q}{4\pi \epsilon }\left ( \frac{1}{r_B} - \frac{1}{r_A}\right ) \,\!$

Escogiendo el punto de referencia A en el infinito, esto es, haciendo que $r_A \to \infty \,\!$ , considerando que $V_A=0 \,\!$ en ese sitio y eliminando el subíndice B, se obtiene:

$V=\frac{1}{4\pi \epsilon} \frac{q}{r} \,\!$

Esta ecuación muestra claramente que las superficies equipotenciales para una carga puntual aislada son esferas concéntricas a la carga puntual.

Superficies equipotenciales producidas por una carga puntual

[editar] Potencial debido a dos cargas puntuales

El potencial en un punto P debido a dos cargas es la suma de los potenciales debido a cada carga individual en dicho punto.

$V=\frac{1}{4\pi \epsilon } \frac{q_1}{r_1}+\frac{1}{4\pi \epsilon } \frac{q_2}{r_2}=\frac{1}{4\pi \epsilon }\left ( \frac{q_1}{r_1} + \frac{q_2}{r_2}\right ) \,\!$

Siendo $r_1\,\!$ y $r_2\,\!$ las distancias entre las cargas $q_1\,\!$ y $q_2\,\!$ y el punto P respectivamente.

[editar] Potencial eléctrico generado por una distribución discreta de cargas

El potencial en un punto cualquier debido a un grupo de cargas punto se obtiene calculando el potencial $V_n \,\!$ debido a cada carga, como si las otras cargas no existieran, y sumando las cantidades así obtenidas, o sea:

$V=\sum_{n} V_n=\frac{1}{4\pi\epsilon_0} \sum_{n} \frac{q_n}{r_n} \,\!$

siendo $q_n \,\!$ el valor de la enésima carga y $r_n \,\!$ la distancia de la misma al punto en cuestión. La suma que se efectúa es una suma algebraica y no una suma vectorial. En esto estriba la ventaja de cálculo del potencial sobre la de intensidad del campo eléctrico. Las superficies equipotenciales cortan perpendicularmente a las líneas de campo. En el gráfico se representa la intersección de las superficies equipotenciales con el plano XY.

La ecuación de las líneas equipotenciales es:

$\frac{dx}{dy}= - \frac{E_y}{E_x} \,\!$

[editar] Potencial eléctrico generado por una distribución continua de carga

Si la distribución de carga es continua y no una colección de puntos, la suma debe reemplazarse por una integral:

$V=\int dV =\frac{1}{4\pi{\epsilon}_0}\int \frac {dq}{r} \,\!$

siendo dq un elemento diferencial de la distribución de carga, r su distancia al punto en el cual se calcula V y dV el potencial que dq produce en ese punto.

[editar] Potencial eléctrico generado por un plano infinito

Un plano infinito con densidad de carga de superficie $\sigma \,\!$ crea un potencial eléctrico saliente en la dirección perpendicular al plano de valor constante

$E=\frac{\sigma}{2 \epsilon_0}. \,\!$

Si x es la dirección perpendicular al plano y éste se encuentra en x=0 el potencial eléctrico en todo punto x es igual a:

$V (x)= - \frac{\sigma x}{2 \epsilon_0}. \,\!$

Donde se ha considerado como condición de contorno V(x)=0 en x=0

[editar] Esfera conductora cargada

Sea Q/2 la carga total almacenada en la esfera conductora. Por tratarse de un material conductor las cargas están situadas en la superficie de la esfera siendo neutro su interior.

Potencial en el exterior de la corteza

El potencial en el exterior de la corteza es equivalente al creado por una carga puntual de carga Q en el centro de la esfera $V = \frac{K Q}{r}. \,\!$

donde $r \,\!$ es la distancia entre el centro de la corteza y el punto en el que medimos el potencial eléctrico.

$V = \frac{K Q}{R}. \,\!$

Donde $R \,\!$ es el radio de la esfera.

(1)